Mechanism of Solid State Transformations in Single Crystals of ZnxCd1−xS
Mechanism of Solid State Transformations in Single Crystals of ZnxCd1−xS
复制标题
ZnxCd1−xS 单晶的固态转变机制
DOI：
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发表时间：
1983
期刊：
影响因子：
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通讯作者：
P. Krishna
中科院分区：
文献类型：
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作者：
M. Sebastian;P. Krishna
通过在不同温度下退火亚稳态2 H晶体，在冷水中淬火阻止固态转变，并通过X射线衍射检查中间态的结构，研究了ZnxCd 1 −x单晶的固态转变机制。在x = 0.93到0.95的范围内，发现2 H结构在600 °C左右转变为无序的6 H结构。该6 H结构在较高温度下退火时不进一步转变为3C结构。据观察，在这些晶体中的2 H到6 H转换的机制是非常不同的Pandey，Lele，和Krishna提出了一个类似的转换在Sic。用6 H相随机成核的缺陷概率α和6 H核生长的缺陷概率β建立了一个涉及层错非随机插入的相变模型。从这样一个模型计算的衍射效应，变形故障和层位移故障进行了比较，在一个单晶衍射仪上使用部分转换晶体记录。结果表明，非随机插入β <$α形变断层的相变模式与这些晶体中的实际相变模式非常接近。
Zn_xCd_（1 −x）中S-晶体的快速转变机理是通过亚稳态2 H-晶体在室温下的热稳定性来实现的，其快速转变机理是通过瓦塞尔在高温下的热稳定性来实现的，其结构是通过Rontgenbeugung分析来实现的。在x = 0.93至0.95的范围内，2 H结构在600 °C的温度下在6 H结构中是不稳定的。6 H结构和3C结构不能在高温下回火。我们可以看到，在这个水晶中的2 H 6 H-超分子的机制似乎是由Pandey，Lele和Krishna在这个模型中的一个超分子所形成的。在一个异常模型中，一个非统计学意义上的对Stapelfehlern的影响将被忽略，这将导致一个用于6 H相统计学特征的Fehlerwahrscheinlichkeit β和一个用于6 H相特征的Fehlerwahrscheinlichkeit β。当然，这个变形测量模型也可用于测量韦尔登，韦尔登使用一种带有一个晶体衍射仪的晶体衍射仪，并将晶体衍射仪转换成一个简单的晶体衍射仪。这将是一个令人惊奇的现象，即通过一个非统计学的变形特征的变换模型，其中β-β-
The mechanism of solid state transformations in single crystals of ZnxCd1−x is investigated by annealing metastable 2H crystals at different temperatures, arresting the solid state transformation by quenching in cold water, and examining the structure of the intermediate state by X-ray diffraction. In the range x = 0.93 to 0.95, the 2H structure is found to transform to a disordered 6H structure at temperatures around 600 °C. This 6H structure does not transform further to the 3C structure on annealing at higher temperatures. It is observed that the mechanism of the 2H to 6H transformation in these crystals is very different from that proposed by Pandey, Lele, and Krishna for a similar transformation in Sic. A model of transformation involving the non-random insertion of stacking faulhs is developed using a fault probability α for random nucleation of the 6H phase and a fault probability β for the growth of the 6H nuclei. The diffraction effects calculeted from such a model for both, deformation faults and layer-displacement faults are compared with those recorded on a single crystal diffractometer using partially transformed crystals. It is concluded that the model of transformation by a non-random insertion of deformation faults with β ≫ α, closely approximates the actual mode of transformation in these crystals.
Der Mechanismus von Festkorpertransformationen in ZnxCd1−x,S-Einkristallen wird durch Tem-perung von metastabilen 2H-Kristallen bei verschiedenen Temperaturen untersncht, wobei die Festkorperubergunge durch Abschrecken in kaltem Wasser fixiert und die Struktur des Zwischen-zustandes durch Rontgenbeugung analysiert wird. Im Bereich von x = 0,93 bis 0,95 wird gefunden, das die 2H-Struktur sich in die fehlgeordnete 6H-Struktur bei Temperaturen um etwa 600 °C umwandelt. Diese 6H-Struktur andert sich nicht weiter zur 3C-Struktur nach Temperung bei hohe-ren Temperaturen. Es wird beobachtet, daB der Mechanismus des 2H 6H-Ubergangs in diesen Kristallen sich sehr stark von dem von Pandey, Lele und Krishna fur einen ahnlichen Ubergang in Sic vorgeschlagenen Modell unterscheidet. Ein Modell des abergangs, das eine nichtstatistische Einfuhrung von Stapelfehlern einschliest, wird entwickelt, wobei eine Fehlerwahrscheinlichkeit β fur statistische Keimbildung der 6H-Phase und eine Fehlerwahrscheinlichkeit β fur das Wachsen der 6H-Keime benutzt wird. Beugungseffekte, die aus diesem Modell sowohl fur Deformations-fehler als auch Fehler verlagerter Ebenen berechnet werden, werden mit denen mittels eines Ein-kristall-Diffraktometers an teilweise transformierten Kristallen aufgenommenen Fehlern vergli-chen. Es wird angenommen, daR das Modell der Transformation durch eine nichtstatistische Einfuhrung von Deformationsfehlern mit β ≫ α sehr genau das tatsachliche Transformationsverhalten in diesen Kristallen approximiert.