酸化物高温超伝導体のラマン、赤外分光

氧化物高温超导体的拉曼和红外光谱

• 批准号: 05224228
• 负责人: 水貝 俊治
• 金额: $ 2.18万
• 依托单位: Osaka University
• 依托单位国家: 日本
• 项目类别: Grant-in-Aid for Scientific Research on Priority Areas
• 财政年份: 1993
• 资助国家: 日本
• 起止时间: 1993 至 无数据
• 项目状态: 已结题
• 来源: https://kaken.nii.ac.jp/en/grant/KAKENHI-PROJECT-05224228/
• 关键词: 高温超伝導体; スピン-パイエルス転移; ラマン散乱; 電子-格子相互作用; 強相関電子系

強相関電子系に電子-格子相互作用を導入したとき絶縁体相では反強磁性相、スピン-パイエルス(SP)相、ボンド秩序波相、電荷密度波相等多くの相が出現する。また60K級YBa_2Cu_3O_<7-y>のスピンギャップがスピン-パイエルス型の2量体化格子歪みにより起こっている可能性や電子-格子相互作用が超伝導転移温度を高めている可能性が指摘されていた。強相関系における電子-格子相互作用の効果を調べる目的で最近長谷らによって発見されたCuGeO_3のスピン-パイエルス転移及び超伝導の抑制を伴うLa_<2-x-y>Nd_xSr_yCuO_4のLTO相からPccn相またはLTT相への転移をラマン散乱で観測した。CuGeO_3ではスピン-パイエルス転移温度T_<SP>(14K)以下で(cc)偏光のみで30,60,105,228,370,819cm^<-1>に新しいピークが現れる。これらのピークは(0,0,π/c)のゾーン端のモードがc軸方向の2量体化によってГ点に折り返されてラマン活性になったものであると考えられる。5KからT_<SP>に温度を上げていくと30cm^<-1>ピークのエネルギーと強度は低下し、T_<SP>以上では幅の広いピークが現れ高エネルギー側にシフトし300Kで34cm^<-1>に達する。T_<SP>以上では本来観測されないこのゾーン端のモードが観測されるのは、有機系と同様に300Kですでに強い2量体化ゆらぎが存在するためであると考えられる。60cm^<-1>ピークはユニークでT_<SP>を越えて60K以上まで強度を保っている。LTT相で超伝導転移温度が抑制される原因を調べるためにLa_<2-x-y>Nd_xSr_yCuO_4のラマン散乱を行った。2-マグノン・ピークはx=0のとき3340cm^<-1>(J=1240cm^<-1>)、x=0.12のとき1450cm^<-1>である。LTOからPccnまたはLTTへの転移は電気伝導でx=0のとき77K、x=0.12のとき71Kと観測されているがラマン散乱では鋭い転移は観測されなかった。フォノンの線幅が広いためx=0のとき50〜100Kでピーク間の強度の移り変わりが徐々に観測されただけである。

Electron-lattice interaction in strongly correlated electron systems leads to the appearance of many phases such as dielectric phase, antiferromagnetic phase, sphere-phase (SP) phase, order wave phase and charge density wave phase. 60K YBa_2Cu_3O_(10)_(<7-y>10 The strong phase relationship between the electron lattice interaction and <2-x-y>the LTT phase is the main reason for the strong phase relationship between the electron lattice interaction and the LTO phase. CuGeO_3 is a new type of material with polarization of 30,60,105,228,370,819 cm below T_<SP>(14K)<-1>. For example, if the value of the input signal is 0, 0,π/c, then the output signal is 0, π/c. 5K temperature rise to <SP>30 <-1>cm, intensity drop to <SP>300K and amplitude drop to 34 cm<-1>. T_<SP>above is the original measurement of the end of the test, the organic system is the same as 300K, the strong 2 quantitative analysis of the existence of 60cm <-1>^T_<SP>LTT phase transition temperature is inhibited by the influence of La_<2-x-y>Nd_xSr_yCuO_4 phase transition temperature. 2-マグノン·ピークはx=0のとき3340cm^<-1>(J=1240cm^<-1>)、x=0.12のとき1450cm^<-1>である。LTO Pccn The amplitude of the line is equal to x=0 and 50 ~ 100K. The intensity of the line is equal to x = 0 and 50 ~ 100K.

项目成果

水貝 俊治: "高温超伝導体のラマン散乱" 日本物理学会誌. 48. 181-187 (1993)

Shunji Mizugai：“高温超导体中的拉曼散射”日本物理学会杂志 48. 181-187 (1993)。

H.Hori et al.: "Magnetic measurements of CuGeO_3 by means of high magnetic field" J.Phys.Soc.Jpn.63. 18-21 (1994)

H.Hori 等人：“通过高磁场对 CuGeO_3 进行磁测量”J.Phys.Soc.Jpn.63。

S.Sugai et al.: "Raman active molecular vibrations in organic superconductor k-(BEDT-TTF)_2Cu(NCS)_2" Phys.Rev.B47. 14374-14379 (1993)

S.Sugai 等人：“有机超导体 k-(BEDT-TTF)_2Cu(NCS)_2 中的拉曼活性分子振动”Phys.Rev.B47。

H.Kasatani et al.: "Polarized x-ray absorption fine structure of high-Tc superconductor;La_<2-x>-Sr_xCuO_4 single crystals" Jpn.J.Appl.Phys.32Suppl. 32-2. 596-598 (1993)

H.Kasatani等：“高Tc超导体的偏振X射线吸收精细结构；La_<2-x>-Sr_xCuO_4单晶”Jpn.J.Appl.Phys.32Suppl。

S.Sugai: "Two-magnon Raman scattering in CuGeO_3 which undergoes spin-Peierls transition" J.Phys.Soc.Jpn.62. 3829-3831 (1993)

S.Sugai：“CuGeO_3 中经历自旋 Peierls 跃迁的双磁振子拉曼散射”J.Phys.Soc.Jpn.62。