断層破壊帯中の地震波伝播に関する理論的研究とその応用

断层破裂带地震波传播理论研究及其应用

• 批准号: 11740249
• 负责人: 村井 芳夫
• 金额: $ 1.34万
• 依托单位: Hokkaido University
• 依托单位国家: 日本
• 项目类别: Grant-in-Aid for Encouragement of Young Scientists (A)
• 财政年份: 1999
• 资助国家: 日本
• 起止时间: 1999 至 2000
• 项目状态: 已结题
• 来源: https://kaken.nii.ac.jp/en/grant/KAKENHI-PROJECT-11740249/
• 关键词: 断層破砕帯; 亀裂; 散乱; S波; 断層トラップ波; コーダ波; 理論波形; 地震波スペクトル; 反射波; 反射係数; 異方性

本研究では、断層破砕帯を平行な亀裂が密分布する領域としてモデル化し、そこでの波動伝播の理論計算を行い、断層破砕帯の速度構造、卓越する亀裂長と分布密度を推定する方法の確立を目的としている。今年度は、前年度までに開発された数値計算プログラムに、亀裂長を明確に定義できるよう修正を加え、亀裂長が散乱波の発生にどのように寄与しているか再検討した。その際、亀裂分布が断層トラップ波にどのように影響するか調べるために、震源と観測点は断層破砕帯の中心に置き、震源から射出される波は等方的であるとした。まず、断層破砕帯を亀裂が密に分布するだけの領域と仮定して計算したところ、震源から離れた観測点では、断層にトラップされた大振幅の長周期後続波をシミュレートすることはできなかった。そこで、亀裂の存在する領域が、周囲の媒質より低速度の帯状の領域として計算を行ったところ、直達S波の直後に大振幅の長周期後続波が現れた。したがって、実際の断層破砕帯は、断層面に平行な亀裂が非常に密に分布している領域というだけではなく、低速度の物質になっていると考えられる。次に、直達波の部分のスペクトルをとると、断層トラップ波に対応した長周期のピークが現れた。この長周期のピークは断層破砕帯の低速度層の速度と幅に対応している。一方、大振幅の長周期後続波より後のコーダ波の部分のスペクトルをとると、亀裂からの散乱波に対応した短周期のピークが現れた。この短周期のピークは、波数をk、亀裂長の半分をaとしたとき、亀裂間隔を変化させても、ka=1〜1.5で現れることから、亀裂長と入射波の半波長がほぼ等しい時に現れることがわかり、また、亀裂分布密度が高いほど、ピーク振幅が大きくなることがわかった。以上より、断層トラップ波を含む直達波の部分から断層破砕帯の速度構造が、コーダ波の部分から卓越する亀裂長と分布密度を推定できる可能性が得られた。

In this study, the theoretical calculation of fault breakage, parallel cracks, dense distribution of faults, and the change of faults and fluctuations in the field are carried out. Calculation of rows, speed structures of fault breakage, estimation of superior crack length and distribution density, establishment of methods and purposes, and calculation of faults. This year's calculation, the calculation of the previous year's calculation, the calculation of the number, the length of the crack is clear and defined. The るよう correction is added, and the にどのように is sent to the しているか検検した. The distribution of cracks and faults, the impact of the fault wave, the earthquake source, and the earthquake source The measuring point is located in the center of the fault rupture, and the source of the earthquake emits a wave of equal dimensions.まず, fault rupture, cracks, density, distribution, area, determination, calculation, earthquake source, isolation, and seismic focus The measurement point is the long-period large-amplitude back wave of the fault.そこで, 亀riftのexistentする区が, Zhou囲のMEDIAよりlow-speedの帯-shapedの区としてCalculate the を line ったところ, the direct S wave の straight back に large amplitude long period back 続 wave れ た.したがって, the fault line is broken, the fault plane is parallel and the rifts are very dense and distributed.ている区というだけではなく, low-speed material になっていると考えられる. Second wave, direct wave part of the wave, fault wave wave, long cycle wave, and current wave. The long-period のピークは fault breaks the low-velocity layer of the のvelocity に対応している. On the one hand, the part of the wave after the long period of large amplitude is the wave after the wavesをとると、亀riftからの scattered wave に対応したshort period のピークがappears れた.このshort period のピークは, wave number をk, 亀rift length のhalf-minute をaとしたとき, The gap between the cracks has been changed, ka=1~1.5, and the cracks have changed. Long incident wave half wavelength がほぼ wait し い time に present れ る こ と が わ か り, ま た, The crack distribution density is high and the amplitude is large. Above, the velocity structure of the fault wave, including the part of the direct wave and the fault break, The part of the コーダwave is excellent and the distribution density is estimated and the possibility is obtained.

项目成果

Yoshio Murai: "Acoustic Responses of a Fault Zone to Incident SH Waves"Eos, Transactions, American Geophysical Union. 81・48. F1132- (2000)

Yoshio Murai：“断层带对事件 SH 波的声学响应”Eos，交易，美国地球物理联盟 81・48。