低次元スピン系における量子的に乱れた基底状態の数値的研究

低维自旋系统中量子无序基态的数值研究

• 批准号: 05215212
• 负责人: 飛田 和男
• 金额: $ 0.7万
• 依托单位: Saitama University
• 依托单位国家: 日本
• 项目类别: Grant-in-Aid for Scientific Research on Priority Areas
• 财政年份: 1993
• 资助国家: 日本
• 起止时间: 1993 至 无数据
• 项目状态: 已结题
• 来源: https://kaken.nii.ac.jp/en/grant/KAKENHI-PROJECT-05215212/
• 关键词: ハイゼンベルグモデル; Haldane相; XY相; 数値対角化; 現象論的繰り込み群; 分散関係; 三量体; 磁化曲線

1.スピン1/2の異方的交替ボンド1次元ハイゼンベルグモデルのハルデン-XY相境界スピン1/2の異方的交替ボンド1次元ハイゼンベルグモデルの基底状態におけるハルデン相とXY相の相転移については、XY相全体が臨界的であるため、有限系の対角化によって相境界を定める事が困難であった。しかし、開放端の境界条件でハルデン相側でのKennedy tripletとXY相側での対数補正項を利用すると、現象論的繰り込み群を用いてこの相境界を精度よく定めることができた。この結果、山中らによる級数展開の結果とも一致し、より精度の高い結果が得られた。2.等方的なスピン1/2強磁性-反強磁性交替ボンド鎖ハイゼンベルグモデルの分散関係等方的な場合、強磁性ボンドの弱いときの基底状態では、反強磁性ボンドでつながったスピンがシングレットを組み、波数kの最低励起状態はこれらのシングレットの一つがトリプレットに変わった状態の平面波的重ね合わせである。特に、k=πの状態は最低励起状態になりS=1の場合のハルデンギャップにつながる。ここでは、強磁性ボンドの強さを変えながら、様々なkに対し有限系の対角化を行って分散関係を調べた。強磁性ボンドの弱いときは、すべてのkに対し全スピンが1のトリプレットの平面波が最低励起状態になっているが、強磁性ボンドが強くなると、トリプレットの平面波2つからなると思われる全スピン2の状態のエネルギーがおりてきて、kの小さいところで入れ替わりこのような波数の励起状態の性質は強磁性ボンドの強さによって大きく変わることがわかった。3.スピン1/2の強磁性-強磁性-反強磁性三量体鎖ハイゼンベルグモデルの磁化過程このモデルは強磁性ボンドの強い極限でS=3/2の反強磁性ハイゼンベルグモデルになる。一方、強磁性ボンドの弱いときは強い量子効果が期待される。ここでは、有限系の対角化によってこのモデルの磁化過程を調べた。強磁性ボンドが弱いと飽和磁化の1/3のところにプラトーが見える。しかし、これが強磁性ボンドの強い極限まで存在するかどうかは数値的に結論を出すのは困難である。一方、実験的には 3CuCl_2.2Dioxaneがこのようなモデルでよく記述される。Livermoreらはこの物質の帯磁率の温度依存性を測った。また最近、網代らは低温強磁場での磁化過程を測定した。低温での飽和磁場と高温での帯磁率からこの物質の交換相互作用を定め、低温の磁化曲線をこのモデルの磁化曲線と比べたところ実験とのよい一致を見た。

1. ス ピ ン 1/2 の different parties alternating ボ ン ド 1 yuan ハ イ ゼ ン ベ ル グ モ デ ル の ハ ル デ ン - XY phase boundary ス ピ ン 1/2 の different parties alternating ボ ン ド 1 yuan ハ イ ゼ ン ベ ル グ モ デ ル の basal state に お け る ハ ル デ ン planning phase と XY phase の phase shift に つ い て は, XY phase all が critical で あ る た め, limited の diversification に polices Youdaoplaceholder0 state of mind を determine める matters が difficulties であった. し か し の boundary conditions, open end で ハ ル デ ン phase side で の Kennedy triplet と XY phase side で の package item number of seaborne を using す る と, phenomenalism Qiao り 込 を み group with い て こ の phase boundary を precision よ く set め る こ と が で き た. The <s:1> <s:1> result, the <s:1> result of the yamanaka らによる series expansion と result are consistent と and と, and the <s:1> <s:1> accuracy <e:1> is high. The が result が is られた. 2. Such as the な ス ピ ン 1/2 strong magnetic - the strong magnetic alternating ボ ン ド lock ハ イ ゼ ン ベ ル グ モ デ ル の な occasions, such as dispersive masato is strongly magnetic ボ ン ド の weak い と き の basal state で は, strong anti magnetic ボ ン ド で つ な が っ た ス ピ ン が シ ン グ レ ッ ト を み, wave number k の minimum excitation state は こ れ ら の シ ン グ レ ッ ト の a つ が ト The heavy ね combination of リプレットに changing わった state <s:1> plane waves わせである. Special に, k=π, に state, にな minimum excitation state, にな S=1, <s:1> situation, ハ デ デ ギャップに ながる ながる. こ こ で は, strong magnetic ボ ン ド の strong さ を - え な が ら, others 々 な k に し limited is の seaborne seaborne cornification を line っ て scattered masato is を adjustable べ た. Strong magnetic ボ ン ド の weak い と き は, す べ て の k に し all seaborne ス ピ ン が 1 の ト リ プ レ ッ ト の plane wave が minimum excitation state に な っ て い る が, strong magnetic ボ ン ド が strong く な る と, ト リ プ レ ッ ト の plane wave 2 つ か ら な る と think わ れ る full ス ピ ン 2 の state の エ ネ ル ギ ー が お り て き て, small k の さ い と こ ろ で into れ for わ り こ の よ う な wavenumber の wound up state は の nature strong magnetic ボ ン ド の strong さ に よ っ て big き く - わ る こ と が わ か っ た. 3. ス ピ ン 1/2 の strong magnetic intensity magnetic and the strong magnetic lock out three quantity body ハ イ ゼ ン ベ ル グ モ デ ル の magnetization process こ の モ デ ル は strong magnetic ボ ン ド の い limit で S = 3/2 の against strong magnetic ハ イ ゼ ン ベ ル グ モ デ ル に な る. One side, strong magnetism ボ が ド ド <s:1> weak <s:1> と と と strong <s:1> quantum effect が expected される. The を modulation べた of the magnetization process of the limited system によって for keratinization によって for モデ for <s:1>. Strong magnetism ボ ドが ドが weak ボ と と saturated magnetization <s:1> 1/3 <s:1> と が ろにプラト が が が see える. し か し, こ れ が strong magnetic ボ ン ド の strong い ま limit exist で す る か ど う か は に conclusions of the numerical を out す の は difficult で あ る. One side, the empirical に に 3CuCl_2 2Dioxaneが ようなモデ <s:1> ようなモデ でよく でよく records される. Livermoreら ら <s:1> <s:1> を the temperature dependence of the magnetic flux <e:1> of <s:1> substances を is を measured った. Recently, また and the network generation ら ら low-temperature strong magnetic field で <s:1> magnetization process を determination <s:1> た た. と high-temperature low-temperature で の saturated magnetic field で の 帯 magnetic rate か ら こ の の material exchange interaction を め, low-temperature の magnetization curve を こ の モ デ ル の magnetization curve と than べ た と こ ろ be 験 と の よ い を see た.

项目成果

Kazuo Hida: "Critical Exponents of the Ground State Phase Transitions of the Spin 1/2 Ferromagnetic-Antiferromagnetic Alternating Heisenberg Chain with Anisotropy." Journal of the Physical Society of Japan. 62. 1466-1469 (1993)

Kazuo Hida：“具有各向异性的自旋 1/2 铁磁-反铁磁交替海森堡链的基态相变的关键指数”。

Kazuo Hida: "Ground State Phase Diagram of the Spin-1/2 Alternating Heisenberg Chain with Anisotropy on the Antiferromagnetic Bond" Journal of the Physical Society of Japan. 62. 1463-1465 (1993)

Kazuo Hida：“反铁磁键上具有各向异性的自旋 1/2 交替海森堡链的基态相图”日本物理学会杂志。

Kazuo Hida: "XY Phase in the Ground State of the Spin-1/2 Alternating Heisenberg chain" Journal of the Physical Society of Japan. 62. 3357-3360 (1993)

Kazuo Hida：“自旋 1/2 交替海森堡链基态的 XY 相”日本物理学会杂志。